Коэффициент Фано

Некоторые системы служащие для обнаружения частиц или квантов высокой энергии, которые во время своей работы используют разнообразные процессы умножения, в ходе которых на любую отдельную входящую частицу или квант, по расчетам инженеров, приходится очень много так называемых выбиваемых электронов или электронно-дырочных пар. Именно такой процесс умножения можно и нужно охарактеризовать достаточно средним числом частиц, освобождаемых практически в каждом элементарном событии, и обыкновенной дис­персией этого числа. Стоит заметить, что если бы рассмотренный нами процесс умножения был пуассоновским - то зачастую выполнялось бы соответствующее равенство. Но, так как в ходе умножения обязано удовлетворяться ограничение, которое состоит в том, что на высвобождение электрона или элементарное образование так называемой электронно-дырочной пары расходуется некоторое фиксированное число энергии, которая входит частица или кванта, но уже имеющаяся величина может существенно отличаться от количества частиц. В таком случае, как привило и вводится коэффициент Фано для рассмотренного процесса умножения, определяемый соответствующим соотношением.

Как правило величина пропорциональная сответствующей энергии входящих частиц или квантов, а из этого можно сделать вывод, что амплитуда импульсов, обычно вызываемых отдельными редкими событиями, является мерой энергии. Измерение - довольно важный элемент в любой отрасли, будь то строительство (­http://penoblok.ws/­), радиот­ехника или любая другая. Так как вычесленная величина полностью соответствует примерному значению разброса амплитуд импульсов, она непременно характеризует степень неопределенности измеряемой нами энергии. Если же для нас желательно разделить импульсы тока, которые вызываются частицами или квантами почти не отличающихся энергий, то искомый нами коэффициент Фано должн быть по возможности максимально малыми.